Рефераты, курсовые
Рефераты, курсовые, контрольные по радиоэлектронике, схемотехнике и связи
В нашем банке рефератов, контрольных и курсовых работ представлены работы по тематикам: радиоэлектроника, схемотехника, связь, комуникации, кибернетика, сети, компьютеры, информационные технологии. Вы можете сразу скачать необходимую вам курсовую, реферат или контрольную работу, либо просмотреть предварительно содержимое выбранного реферата без изображений, в виде простого текста, чтобы иметь представление о реферате или курсовой работе.
- Рефераты - ПК, ИВТ, радиоэлектроника, компьютеры и периферийные устройствам
- Рефераты - информатика, программирование и кибернетика
- Рефераты - коммуникации и связь
- Рефераты - компьютерные сети, безопасность сетей
- Рефераты - радиоэлектроника и компьютеры
- Рефераты - электроника и схемотехника
В режиме просмотра Вы видите содержимое реферате, контрольной или курсовой работы в виде простого текста, без изображений. Такой режим поможет Вам оценить содержимое реферата и принять решение о необходимости скачать ту или иную курсовую работу. Скачав реферат, вы получите полную электронную версию работы.
анализ погрешностей волоконно-оптического гироскопа
скачать реферат
Тогда ошибка (экстраполированный дрейф) за счет рэлеевского рассеяния становится равной град/ (при «случайном блуждании» 1 с) или град/ч1/2 (при «случайном блуждании» 1 ч) . Для волоконного контура длиной 1000 м такая ошибка потребует измене ния частоты источника излучения в 200 кГц на проход (на импульс) или 40 ГГц/с.
Ошибка измерения угловой ско рости вращения контура за счет обратного рэлеевского рассеяния может быть минимизирована уменьшением сте пени взаимной когерентности между первичной и рассеян ной волнами. Она может быть уменьшена снижением ве личины проинтерферировавшей с прямой волной мощно сти обратнорассеянной волны.
Уменьшение когерентности можно реализовать с помо щью фазовой модуляции первичной волны, что рандомизирует фазы обратнорассеянных волн. Изменения окружа ющих условий и уменьшение длины когерентности источ ника излучения также могут сыграть роль в уменьшении влияния эффектов обратного рэлеевского рассеяния. Одна ко, даже с учетом выше указанных моментов, неопреде ленность в измерениях угловой скорости, обусловленная обратным рассеянием, может составлять значительную ве личину (намного больше фотонного предела).
Величину мощности обратнорассеянной волны, интер ферирующей с прямой волной, можно значительно умень шить используя импульсный сигнал, длительность которо го значительно короче времени распространения луча в контуре ( . Это уменьшение имеет место вследствие того, что в любой данный момент короткий импульс лока лизуется в соответственно коротком сегменте волоконного контура. В результате лишь часть поля обратнорассеянной волны может приходить на выход в совпадении с прямым сигнальным импульсом. (рис 3.5.). Несовпадающее с импульсом обратнорассеянное поле может быть исключено временным стробированием.
Использование короткого импульса не только значи тельно снижает уровень мощности обратнорассеянного из лучения при совпадении (примерно в 1000 раз при длитель ности импульса = 5 нс в контуре длиной 1000 м), но и позволяет определить расположение сегмента волоконно го контура, где это излучение «зарождается». Обратнорассеянное излучение, обнаруживаемое в течение интер вала
(3.18)
(в совпадении с прямым импуль сом), «зарождается» только от рассеивателей, сосредото ченных в пределах соответствующего сегмента волокна на середине контура в интервале
(3.19)
где L - длина контура и - групповая скорость импульса.
Таким образом, если входной импульс сделать корот ким, то число источников обратного рассеянного излучения уменьшается и определяется длиной короткого сегмента волокна .
Например, если (t = 5 нс, то (z = 1 м; при (t =1 нс, (z = 0,2 м. Поскольку расположение этого сегмента известно, его границы могут быть определены и физически изолированы от оставшейся части контура. Дальнейшего увеличения чувствительности ВОГ можно достигнуть уменьшением обратного рассеянного излучения лишь от этого короткого сегмента контура (по-видимому, это можно реализовать соответствующей оптимальной об работкой сигнала).
Для уменьшения фазовой ошибки, обусловленной обратным рэлеевским рассеянием, может быть предложен способ усреднения в течении постоянной интегрирования системы обработки.
Оптический нелинейный эффект Керра проявляется в виде возмущения коэффициента преломления среды при изменении интенсивности воздействующего на среду элек трического поля. Для одномодового волокна это означает, что фазовая постоянная распространения среды становит ся функцией мощности распространяющейся волны. Если мощности оптических лучей, противоположно распростра няющихся по контуру ВОГ, неодинаковы, а следователь но, неодинаковы постоянные распространения, то это при водит к фазовой невзаимности контура, и в результате к ошибке измерения угловой скорости. Характерно, что раз ность мощностей порядка 10^ Вт в таком материале, как плавленый кварц, дает ошибку, выходящую из пределов допусков для систем инерциальной навигации. Слу чайные вариации разности мощностей, зависящие от изме нений окружающих условий, дают случайный дрейф ВОГ. В типовых условиях для измерения выходного сигнала при малой угловой скорости вращения требуемая полная мощ ность на входе фотодетектора составляет величину около 100 мкВт (с тем чтобы превысить уровень электронных или фотонных шумов). Поэтому разность мощностей должна контролироваться или быть известной с точностью до 10 от полной мощности. Сохранение такого жесткого допуска является трудной задачей. Однако это требование можно ослабить до практических значений специальной модуля цией источника излучения ВОГ или выбором источника с подходящими спектральными и статистическими характеристиками.
Возможный метод сущест венного уменьшения невзаимности контура, обусловленной влиянием оптического эффекта Керра (неравенства фазо вых задержек для противоположно бегущих лучей в нели нейной среде) сос тоит в соответствующей прямоугольной модуляции источ ника излучения ВОГ, что согласует нелинейное взаимо действие между противоположно бегущими лучами и обес печивает приблизительно одинаковые взвешенные средние значения фазовых задержек обоих лучей.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38
